歐拉算法

在計算固體力學中多用Lagrange?列式,計算流體力學用Euler列式,但在解決流體-固體耦合問題時需要一種將兩種方法的優(yōu)點結(jié)合起來的算法,即Arbitrary?Lagrange-Euler算法,簡稱為ALE算法。ALE最早是為了解決流體動力學問題而引入的,并使用有限差分方法。Donea,Belytschko等人分別將ALE法引入有限元當中,用于求解流體于結(jié)構(gòu)相互作用問題。Hughes等人建立了ALE描述的運動學理論,并使用有限元法解決了粘性不可壓縮流體和自由表面流動問題。隨著ALE技術(shù)的不斷完善,一些專業(yè)計算軟件開始加入ALE功能,LS—Dyna是目前具有較成熟的ALE算法的大型通用有限元程序,程序中最先采用簡化ALE,后來發(fā)展到多物質(zhì)ALE,其應用領(lǐng)域主要是流固耦合方面的計算。
歐拉算法
微分方程的本質(zhì)特征是方程中含有導數(shù)項,數(shù)值解法的第一步就是設(shè)法消除其導數(shù)值,這個過程稱為離散化。實現(xiàn)離散化的基本途徑是用向前差商來近似代替導數(shù),這就是歐拉算法實現(xiàn)的依據(jù)。歐拉(Euler)算法是數(shù)值求解中最基本、最簡單的方法,但其求解精度較低,一般不在工程中單獨進行運算。所謂數(shù)值求解,就是求問題的解y(x)在一系列點上的值y(xi)的近似值yi。對于常微分方程:
dy/dx=f(x,y),x∈[a,b]
y(a)=y0
可以將區(qū)間[a,b]分成n段,那么方程在第xi點有y'(xi)=f(xi,y(xi)),再用向前差商近似代替導數(shù)則為:(y(xi+1)-y(xi))/h= f(xi,y(xi)),在這里,h是步長,即相鄰兩個結(jié)點間的距離。因此可以根據(jù)xi點和yi點的數(shù)值計算出yi+1來:
yi+1= yi+h*f(xi ,yi),i=0,1,2,L
這就是歐拉格式,若初值yi+1是已知的,則可依據(jù)上式逐步算出數(shù)值解y1,y2,L。
為簡化分析,人們常在yi為準確即yi=y(xi)的前提下估計誤差y(xi+1)-yi+1,這種誤差稱為局部截斷誤差。
如果一種數(shù)值方法的局部截斷誤差為O(h^p+1),則稱它的精度是p階的,或稱之為p階方法。歐拉格式的局部截斷誤差為O(h^2),由此可知歐拉格式僅為一階方法。
歐拉公式:
y(xi+1)=yi+h*f(xi,yi)
且xi=x0+i*h (i=0,1,2,…,n-1)
局部截斷誤差是O(h^2)
改進的歐拉算法
先用歐拉法求得一個初步的近似值,稱為預報值,然后用它替代梯形法右端的yi+1再直接計算fi+1,得到校正值yi+1,這樣建立的預報-校正系統(tǒng)稱為改進的歐拉格式:
預報值 y~i+1=yi+1 + h*f(xi,yi)
校正值 yi+1 =yi+(h/2)*[f(xi,yi)+f(xi+1,y~i+1)]
它有下列平均化形式:
yp=yi+h*f(xi,yi)
且 yc=yi+h*f(xi+1,yp)
且 yi+1=(xp+yc)/2
它的局部截斷誤差為O(h^3),可見,改進歐拉格式較歐拉格式提高了精度,其截斷誤差比歐拉格式提高了一階。
注:歐拉法用差商 [y(xi+1)-y(xi)]/h 近似代替y(xi)的導數(shù),局部截斷誤差較大;改進歐拉法先用歐拉法求出預報值,再利用梯形公式求出校正值,局部截斷誤差比歐拉法低了一階,較大程度地提高了計算精度。
改進歐拉算法的c++代碼如下:
#include<iostream.h>
#define N 20
void ModEuler(float (*f1)(float,float),float x0,float y0,float xn,int n)
{
int i;
float yp,yc,x=x0,y=y0,h=(xn-x0)/n;
cout<<"x[0]="<<x<<'t'<<"y[0]"<<y<<endl;
for(i=1;i<=n;i++)
{
??yp=y+h*f1(x,y);
???x=x0+i*h;
??yc=y+h*f1(x,yp);
??y=(yp+yc)/2.0;
??cout<<"x["<<i<<"]="<<x<<"???y["<<i<<"]="<<y<<endl;
}
}
void main()
{
float xn=5.0,x0=0.0,y0=2.0;
float f1(float ,float);
ModEuler(f1,x0,y0,xn,N);
}
float f1(float x,float y)
{
return -x*y*y;
}